選用圓盤(pán)狀衍射體作為研究對(duì)象，并且只考慮了存在兩列聲波時(shí)的衍射現(xiàn)象，即僅有來(lái)自邊界上最近點(diǎn)和最遠(yuǎn)點(diǎn)的衍射波。設(shè)超聲波斜入射到位于遠(yuǎn)場(chǎng)區(qū)的半徑為a的圓盤(pán)狀衍射體，對(duì)等式(6-4)進(jìn)行求解，結(jié)果如下：

式中，r為圓盤(pán)中心與觀察點(diǎn)之間的距離；A(k)表示入射波的幅度，它是k(可以是頻率)的函數(shù)。

當(dāng)超聲波垂直入射時(shí)=0，上述表達(dá)式可以被大大簡(jiǎn)化。對(duì)于非圓盤(pán)狀的衍射體，在求解式(6- 4)時(shí)需要多于兩束的聲波來(lái)計(jì)算β和 的值。式(6-5)在沒(méi)有進(jìn)行歸一化的情況下，對(duì)于=0的軸向(垂直)散射是不適用的。經(jīng)過(guò)歸一化之后，式(6-5)就可以用于解釋圖6-6中給出的近場(chǎng)區(qū)反射波頻譜分析的結(jié)果了。

圖6-15所示為直徑3. 2mm(0.125in)的圓盤(pán)狀散射體的理論計(jì)算結(jié)果和實(shí)測(cè)結(jié)果。入射角為0°，衍射角為15°。 觀察發(fā)現(xiàn)理論和實(shí)驗(yàn)結(jié)果符合良好。當(dāng)衍射體為鋁試樣末端的平底孔時(shí)，理論和實(shí)驗(yàn)結(jié)果同樣具有很好的一致性，如圖6-16所示[10]?？椎闹睆綖?.4mm(0.25in)，衍射角為25°。

上述研究結(jié)果表明，對(duì)于圓盤(pán)狀反射體，衍射模型能夠預(yù)測(cè)出散射能量隨散射角度和超聲波頻率的變化情況。為了進(jìn)一步確定缺陷反射體的尺寸和空間取向，引入一個(gè)簡(jiǎn)化模型，即干涉模型。

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